Шрёдингера Представление

Одно из основных возможных (наряду с Гейзенберга представлением и взаимодействия представлением )эквивалентных представлений зависимости от времени tоператоров Аи волновых функции в квантовой механике и квантовой теории поля. В III. л. операторы А S, соответствующие физич. динамич. величинам, не зависят от времени t, поэтому решение Шрёдингера уравнения можно записать с помощью не зависящей от t Гамильтона функции Н формально в виде где не зависит от времени, а волновая функция в Ш. п. зависит от tи содержит всю информацию об изменении состояния системы с течением t. Среднее значение оператора AS в Ш. п. зависит от tвследствие зависимости от tволновых функций можно также понимать как среднее значение оператора А Н, зависящего от t, по волновым функциям не зависящим от t; т. е. как среднее значение оператора в представлении Гейзенберга. Свойство инвариантности средних значений, к-рые должны быть наблюдаемыми и иметь тем самым физич. смысл, относительно унитарных преобразований типа (4) означает эквивалентность Ш. п. и представлений Гейзенберга и взаимодействия. Ш. п. названо по имени Э. Шрёдингера (Е. Schrodinger), к-pыый ввел его в 1926, формулируя в квантовой механике уравнение, получившее впоследствии название уравнения Шрёдингера. В. Д. Кукин.