МАГНЕТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

Изменение темп-ры магнетика при адиабатич. изменении напряжённости магн. поля Н, в к-ром находится магнетик. С изменением поля на dН совершается работа намагничивания dА=JdH (J— намагниченность). По первому началу термодинамики dА=dQ-dU, где dQ — сообщённое магнетику кол-во теплоты (в условиях адиабатичности оно равно нулю), dU — изменение внутренней энергии магнетика. Т. о., при dQ=Q работа совершается лишь за счёт изменения внутр. энергии (dA =-dU), что приводит к изменению темп-ры магнетика, если его внутр. энергия зависит от темп-ры Т. В пара- и ферромагнетиках с ростом Н намагниченность J увеличивается, т. е. растёт число атомных магн. моментов (спиновых или орбитальных), параллельных Н. В результате энергия пара- и ферромагнетиков по отношению к полю и их внутр. энергия обменного взаимодействия уменьшаются. С другой стороны, внутр. энергия пара- и ферромагнетиков увеличивается с увеличением Т. Поэтому на основании Лв Шателье— Брауна принципа при намагничивании должно происходить нагревание пара- и ферромагнетиков. Для ферромагнетиков этот эффект максимален вблизи точки Кюри, для парамагнетиков М. э. растёт с понижением темп-ры. При адиабатич. уменьшении поля происходит частичное или полное (при выключении поля) разрушение упорядоченной ориентации моментов за счёт внутр. энергии, что приводит к охлаждению магнетика (см. МАГНИТНОЕ ОХЛАЖДЕНИЕ).