Гиббса Статистический Ансамбль

Совокупность большого числа одинаковых статпстич. систем, к-рые характеризуются одними и теми же значениями термодинамич. параметров, но могут находиться в различных микроскопич. состояниях. Это формальное построение позволяет интерпретировать функцию распределения по мнкроекопнч. состояниям статистич. системы как распределение числа систем ансамбля по этим состояниям. Напр., в статистич. механике классич. систем состояние ансамбля определяется плотностью точек в фазовом пространстве — бn-мерном пространстве импульсов и координат системы из пчастиц, каждая из точек к-рого фиксирует микроскопич. состояние системы. В зависимости от способа фиксации макроскопич. состояния систем ансамбля различают: микроканонический Г. с. а. — ансамбль изолированных систем, если задаются значения энергии системы, ее внешних параметров (объем, внешние поля и т. д.) н числа частиц в ней; канонический Г. с. а.- ансамбль систем с фиксированным числом частиц н находящихся в термостате, если вместо энергии задана температура системы; большой канонический Г. с. а.- ансамбль систем в общем термостате, но числа частиц в них не фиксированы, если заданы температура, объем, внешние поля и химич. потенциал систем. Возможны и иные варианты. Распределение по микроскопич. состояниям в различных Г. с. а. определяется соответствующим Гиббса распределен нем. Понятие Г. с. а. используется при обсуждении общих вопросов статистич. механики, перехода от одного каноннч. распределения к другому (см. Дарвина — Фаулера метод).и др. И. А. Квасников.