Бозе — Эйнштейна Статистика

Возе статистика,- квантовая статистика, применяемая к системам тождественных частиц с целым спином (0,1, 2, ... в единицах ). Предложена Ш. Бозе (S. Bose) и А. Эйнштейном (A. Einstein) в 1924. Согласно этой статистике, в каждом квантовом состоянии может находиться произвольное число частиц. В. Паули (W. Pauli) доказал, что тип квантовой статистики однозначно связан со спином частиц, так как совокупности частиц с целым спиаом подчиняются Б. — Э. с., а с полуцелым спином — Ферми — Дирака статистике. Состояние системы многих частиц в квантовой механике определяется волновой функцией, к-рая в случае тождественных частиц может быть либо симметричной по отношению к перестановкам любой пары частиц (для частиц с целым спином), либо антисимметричной (для частиц с полуцелым спином). Для системы частиц, подчиняющихся В. -Э. с., состояния описываются симметричными волновыми функциями, что является другой, эквивалентной формулировкой Б. -Э. с. Системы из болвдного числа частиц, подчиняющихся Б. -Э. с., наз. (Системами Бозе, например газом Бозе. Для идеального квантового газа, т. е. для системы тождественных частиц с массой т без взаимодействия, находящихся в кубе объема квантовые одно-частичные уровни энергии равны где p — собственные значения импульса отдельной частицы: — вектор с целочисленными (положительными, отрицательными или равными нулю) компонентами. Квантовое состояние идеального газа определяется заданием совокупности чисел заполнения уровней где каждое p указывает число частиц в одночас-тичном состоянии . Для систем Бозе Для больших систем уровни энергии расположены очень плотно и стремятся к непрерывному спектру при Пусть уровни сгруппированы по малым ячейкам, содержащим уровней в ячейке. Каждой ячейке соответствует средняя энергия число предполагается очень большим. Состояние системы определяется набором где есть сумма по уровням ячейки. Статистический вес, т. е. число различных распределений частиц по ячейкам, равен и определяет вероятность распределения частиц по ячейкам, характеризуемым числами заполнения . Наиболее вероятное распределение, соответствующее заданной энергии Еи числу частиц N: находится из экстремума (1) при дополнительных условиях (2). Соответствующие средние числа заполнения равны где — химич. потенциал — постоянная Больцмана (универсальная постоянная эрг/град), Т — абсолютная температура. Величины и m находятся из условии (2). Энтропия системы определяется логарифмом статистич. веса (1) для наиболее вероятного распределения (3): По энтропии и средней энергии можно найти и другие термодинамич. функции. Общий подход к Б. -Э.